"Комплекс (Хеопс-Хефрен-Микерин)"="Атом водорода"11

• Страница 0 - название энциклопедической статьи.
• Страницы 1, ... - доп. материал, связанный с энциклопедической статьей, указывать в "Ссылки".
• Страница: инфо , 0 , 1 , 2 , 3 , 4 , 5 , 6 , 7 , 8 , 9 , 10 , 11 , 12 , 13 , 14 , 15 , 16 , 17 , 18 , 19 , 20 , 21 , 22 , 23 , 24 , 25

---

Углы α и i разобъем на три группы с нечеткими границами - "0", "мал", "не мал" - и для наглядности заполним Таблицу 6.

Условные обозначения:

• 1, 2, 3, ..., 9 - номера клеток;

• $\Box$ - связь между α и i выражается соответствующим уравнением;

• связи нет - зависимости между α и i нет.

Таблица 6

0° ≤ α ≤ 90° 0° ≤ i ≤ 90°	i = 0	i - мал	i - не мал
α = 0	1 - связи нет	2 - связи нет	3 - связи нет
α - мал	4 - связи нет	5 - а) $\Box$ б)α > i $\Rightarrow \Box$ в)α < i $\Rightarrow$ связи нет	6 - связи нет
α - не мал	7 - связи нет	8 - $\Box$	9 - а) $\Box$ б)α > i $\Rightarrow \Box$ в)α < i $\Rightarrow$ связи нет

Используем также уравнение Ω² = γ m₂ / a_ср³, где γ, m₂ = const.

Клетка 1

α = 0° , i = 0°.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) 0 = 0$.

Связи нет.

Клетка 2.

α = 0° , i - мал.

$\sin 2 \iota = 2 \iota ,\sin 2(\alpha + \iota) = \sin 2 \iota = 2 \iota$.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1)2 \iota = 2 \iota \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1 = 1 \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} = 0 \Rightarrow \frac{\omega^2}{\Omega^2} \Rightarrow 0$.

Ω → ∞ , a_ср → 0.

Связи нет.

Клетка 3.

α = 0° , i - не мал.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1)\sin 2 \iota = \sin 2 \iota \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1 = 1 \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} = 0$.

Ω → ∞ , a_ср → 0.

Связи нет.

Клетка 4.

α - мал , i = 0°.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) 0 = \sin 2 \alpha \Rightarrow (B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) 0 = 2 \alpha$.

Ω → 0 , a_ср → ∞.

Связи нет.

Клетка 5.

α - мал , i - мал.

• а) $(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) \sin 2 \iota = \sin 2 (\alpha + \iota) \Rightarrow (B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) 2 \iota = 2 \alpha + 2 \iota \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} 2 \iota = 2 \alpha \Rightarrow$ (B' ω² / Ω²) i = α .

• б) α > i.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) 2 \iota = 2 \alpha + 2 \iota \Rightarrow (B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) 2 \iota = 2 \alpha \Rightarrow$ (B' ω² / Ω² + 1) i = α.

• в) α < i.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) 2 \iota = 2 \alpha + 2 \iota \Rightarrow (B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) 2 \iota = 2 \iota \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} = 0$ .

Ω → ∞ , a_ср → 0.

Связи нет.

Клетка 6.

α - мал , i = не мал.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) \sin 2 \iota = \sin 2 (\alpha + \iota) \Rightarrow (B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) \sin 2 \iota = \sin 2 \iota \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1 = 1 \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} = 0$ .

Ω → ∞ , a_ср → 0.

Связи нет.

Клетка 7.

α - не мал , i = 0.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) \sin 2 \iota = \sin 2 (\alpha + \iota) \Rightarrow (B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) 0 = \sin 2 \alpha$ .

Ω → 0 , a_ср → ∞.

Связи нет.

Клетка 8.

α - не мал , i - мал.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) \sin 2 \iota = \sin 2 (\alpha + \iota) \Rightarrow$ [(B' ω² / Ω²) + 1)] 2 ι = sin 2 α .

Клетка 9.

α - не мал , i - не мал.

• а) [(B' ω² / Ω²) + 1)] sin 2 ι = sin 2 (α + ι).

• б) α > i.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) \sin 2 \iota = \sin 2 (\alpha + \iota) \Rightarrow$ [(B' ω² / Ω²) + 1)] sin 2 ι = sin 2 α .

• в) α < i.

$(B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) \sin 2 \iota = \sin 2 (\alpha + \iota) \Rightarrow (B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1) \sin 2 \iota = \sin 2 \iota \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} + 1 = 1 \Rightarrow B' \frac{\omega^2}{\Omega^2} = 0$ .

Ω → ∞ , a_ср → 0.

Связи нет.

"Гравитационная воронка" и образование протосолнца

Рассмотрим приблизительную зависимость α от формы орбиты:

• α = 0° - форма орбиты тела → окружность при любых i;

• α - мал - форма орбиты тела → короткофокусный эллипс;

• α - не мал - форма орбиты тела → длиннофокусный эллипс.

Выделим в Таблице 6 группы клеток, имеющих сходство.

Группа I

Клетки 2, 3, 6 и 5(в), 9(в) - связи между i и α нет. Для этой группы характерно то, что

Ω → ∞ , a_ср → 0.

Это означает, что размеры окружностей (радиусы) и эллипсов (полуоси) уменьшаются, т.е. тела, двигающиеся по таким орбитам, с течением времени падают на образующееся ядро глобулы.

Группа II

Клетки 4, 7 - связи между i и α нет. Для этой группы характерно то, что

Ω → 0 , a_ср → ∞.

Это означает, что размеры коротко- и длиннофокусных эллипсов (полуоси) увеличиваются. Иными словами, тела, двигающиеся по таким орбитам, с течением времени удаляются от образующегося ядра глобулы в плоскости i = 0° .

Группа III

Клетки 5, 8, 9 (не учитывая частные случаи: i не зависит от α) - связь между i и α есть. Для них характерны различные связи i и α,описываемые уравнениями. Это означает, что существуют орбиты, удовлетворяющие соответствующим уравнениям. С течением времени эти орбиты приближаются к i = 0° .

Клетке 1 соответствует

Ω → ∞ или Ω → 0

и поэтому ее можно исключить из рассмотрения.

Таким образом, движение вещества в глобуле приводит к перераспределению вещества и появлению трех основных зон:

• две свободные от вещества зоны и расположенные над полюсами образующегося ядра в виде полостей;

• зона диска с малым i и увеличивающейся концентрацией вещества в направлении i = 0° ;

• вся оставшаяся часть почти сферической глобулы.

На рисунке это сечение глобулы выглядит слудующим образом. Стрелками показано направление движения вещества в глобуле.

Сечение глобулы

Группа I (клетки 2, 3, 6 и 5(в), 9(в)) ответственна за образование протосолнца.

Большая часть вещества глобулы попадает на образующееся ядро глобулы, увеличивая его массу. Плоскости орбит тел в зоне полостей все время поворачиваются в пространстве вследствие увеличения i и δφ (δφ = 6 π γ M_яд / c² a (1 - e²)→ ∞ при a = a_ср → 0). Тела по сложной кривой ускоренно падают на ядро вблизи полюсов, не приводя к появлению большого значения вращающего момента ядра. Эту аккрецию (падение вещества на ядро) можно считать результатом совместного действия гравитационных сил и вращения, т.е. Ω и ω . Наглядный пример из окружающей жизни:

вытекание воды в ванне через отверстие слива на дне.

Поэтому аккрецию точнее характеризует словосочетание - "гравитационная воронка".

В настоящее время эта часть - наиболее разработанная другими авторами и поэтому не буду вдаваться в подробности.

Итак, в результате падения вещества на ядро его масса и температура увеличиваются и наступает момент, когда ядро "вспыхивает" вследствие термоядерных реакций - ядро превращается в протосолнце (= рождение Солнца). Часть оболочки может быть выброшена в окружающее пространство, появляются электромагнитное и корпускулярное излучения и т.д.

Уравнение-формула материи и общий принцип для квантования атома водорода по Бору и Солнечной системы (информация для необъязательного понимания)

Добавление в скобках в названии пункта означает, что в данном пункте многое останется непонятным для читателя, так как изложение материала делается правилами и методами, которые находятся на границе известного и неизвестного в современной физике и математике.

Рассмотрим еще раз более подробно в записи, но без объяснения применяемых математических операций, вывод двух уравнений физики (проблема Единой теории поля - ЕТП).

$M = c^a \gamma^b \hbar^d k^e k'^f N_A^g$ - уравнение-формула материи.

Буква M от слова "Материя". В правой части выражения стоят произведения фундаментальных констант в соответствующих степенях. Показатели степеней - $a, b, d, e, f, g \in R$.

$c$ - скорость света;

$\gamma$ - постоянная всемирного тяготения;

$\hbar$ - постоянная Планка;

$k$ - постоянная Больцмана;

$k'$ - постоянная Кулона;

$N_A$ - постоянная Авогадро.

$M = c^a \gamma^b \hbar^d k^e k'^f N_A^g \Rightarrow F_0 = \frac{c^4}{\gamma} = \sqrt{\frac{c^8}{\gamma^2}} = \begin{cases} \gamma \sqrt{\frac{\hbar c}{\gamma}} \sqrt{\frac{\hbar c}{\gamma}} \sqrt{\frac{c^6}{\hbar^2 \gamma^2}},\\ k' \sqrt{\frac{\hbar c}{k'}} \sqrt{\frac{\hbar c}{k'}} \sqrt{\frac{c^6}{\hbar^2 \gamma^2}}.\end{cases} = \begin{cases} \gamma \frac{m_0 m_0}{r_0^2},\\k' \frac{q_0 q_0}{r_0^2}.\end{cases} \Rightarrow$

$\Rightarrow F_0 = \begin{cases} \gamma \frac{m_0 m_0}{r_0^2},\\k' \frac{q_0 q_0}{r_0^2}.\end{cases} \Rightarrow \bar{F_0} = \begin{cases} \gamma \frac{\bar{m_0} \bar{m_0}}{\bar{r_0^2}},\\k' \frac{\bar{q_0} \bar{q_0}}{\bar{r_0^2}}.\end{cases} \Rightarrow F = \begin{cases} \gamma \frac{m_1 m_2}{r^2},\\k' \frac{q_1q_2}{r^2}.\end{cases}$

F₀, m₀, r₀, q₀ - планковские значения силы, массы, расстояния, электрического заряда.

Аналогично можно вывести из уравнения-формулы материи и

$F = \frac{m v^2}{r}.$

Комбинируя их совместно, получаем:

$\gamma \frac{m_1 m_2}{r^2} = \frac{m_2 v^2}{r} , k' \frac{q_1 q_2}{r^2} = \frac{m v^2}{r} .$

В применении их к Солнечной системе и атому водорода:

$\gamma \frac{M_c}{r} = v^2 , k' \frac{e^2}{r} = m_e v^2 ,$

где M_c - масса Солнца, v - орбитальная скорость планеты или электрона, m_e - масса электрона, e - элементарный электрический заряд, r - расстояние от центра до планеты или электрона.

Зная скорость тела (считая ее = const) на первой орбите (Меркурий - электрон), можно определить расстояние до него. Так как

v = δφ × v_гр , v = α c ,

(v_гр - скорость гравитационных волн, c - скорость электромагнитных волн, δφ - смещение перигелия Меркурия, α - постоянная тонкой структуры), то после несложных преобразований можем получить:

$R_M = \frac{4 h'^2}{\gamma M_c} , a_0 = \frac{\hbar}{\alpha c m_e} ,$

где R_M - расстояние от Солнца до Меркурия, h' - гравитационная солнечная постоянная, a₀ - первый боровский радиус электрона.

Остальные орбиты планет Солнечной системы и электрона в атоме водорода:

R_n = n² R_M , R_n = n² a₀ ( n = 1, 2, 3, ...) .

Движение под действием гравитационных и кулоновских сил происходит по окружности и эллипсу (учитывая устойчивые орбиты). Общий случай - движение по эллипсу. Для движения по эллипсу можно выбрать геометрическую характеристику - S (площадь), а также физическую - T (период обращения). Тогда есть возможность построить функцию их связи - площадь S, описываемая радиус-вектором R_n тела, за время t:

f (S, t ).

Применяя уравнение-формулу материи, получим планковские значения для площади S₀ и времени t₀:

$S_0 = \sqrt{\frac{\hbar^2 \gamma^2}{c^6}} , t_0 = \sqrt{\frac{\hbar \gamma}{c^5}}$ ~ 10⁻⁴³ c.

Условие минимума для планковских величин дает выражение:

$\sqrt{\frac{\hbar^2 \gamma^2}{c^6}} \sqrt{\frac{c^5}{\hbar \gamma}} = \sqrt{\frac{\hbar \gamma}{c}} = \sqrt{\frac{\gamma}{\hbar c}} \sqrt{\hbar^2}$

или

$\frac{S_0}{t_0} = \frac{\hbar}{m_0}$.

Из того же уравнения-формулы материи можно аналогичными операциями получить планковские формулы для длины l₀ и массы m₀:

$l_0 = \sqrt{\frac{\hbar \gamma}{c^3}}$ ~ 10⁻³⁵ м , $m_0 = \sqrt{\frac{\hbar c}{\gamma}}$ ~ 10⁻⁸ кг .

Считая l₀ и t₀ фундаментальными квантами длины и времени, все расстояния и времена в реальном нашем мире выражаем как:

l = n₁ l₀ , n₁ = 1, 2, 3, ... ,

t = n₂ t₀ , n₂ = 1, 2, 3, ... .

Тогда

l² = n₁² l₀² → l² = n₁² S₀ → S = n₁² S₀.

Относительно же планковской массы m₀ этого нельзя сказать и поэтому все массы в реальном мире можно записать так:

m = m₀ / n₃ , n₃ = 1, 2, 3, ... - микромир ,

m = n₃ m₀ - макромир - мегамир.

Продолжаем далее:

$\frac{S_0}{t_0} = \frac{\hbar}{m_0} \Rightarrow \frac{S / n_1^2}{t / n_2} = \frac{\hbar}{n_3 m} \Rightarrow \frac{S}{t}\frac{n_2}{n_1^2} = \frac{\hbar}{n_3 m} \Rightarrow \frac{S}{t} = \frac{n_1^2}{n_2 n_3}\frac{\hbar}{m} \Rightarrow \frac{S}{t} = n\frac{\hbar}{m}$,

где

$n = \frac{n_1^2}{n_2 n_3} , n = 1, 2, 3, ...$;

$\frac{S_0}{t_0} = \frac{\hbar}{m_0} \Rightarrow \frac{S / n_1^2}{t / n_2} = \frac{\hbar}{m / n_3} \Rightarrow \frac{S}{t}\frac{n_2}{n_1^2} = n_3 \frac{\hbar}{m} \Rightarrow \frac{S}{t} = \frac{n_3 n_1^2}{n_2} \frac{\hbar}{m} \Rightarrow \frac{S}{t} = n \frac{\hbar}{m}$,

где

$n = \frac{n_3 n_1^2}{n_2} , n = 1, 2, 3, ...$.

В применении к атому водорода это будет

$\frac{S}{t} = n \frac{\hbar}{m_e}$,

где m_e - масса электрона,$\hbar$ - постоянная Планка, S и t - геометрическая и физическая характеристики движения электрона.

Заменяя в уравнении-формуле материи постоянную Планка $\hbar$ на гравитационную солнечную постоянную h' и делая аналогичные расчеты для планковских значений длины l₀', времени t₀' и массы m₀', получим:

$M = c^a \gamma^b h'^d k^e k'^f N_A^g$

и соответствующие

$l_0' = \frac{h'}{c}$~ 4622 км, $t_0' = \frac{h'}{c^2}$~ 0,01 с, $m_0' = \frac{h' c}{\gamma}$~ 10³⁴ кг.

Поэтому

$S_0' = (l_0')^2 = (\frac{h'}{c})^2$,

а для отношения планковских площади и времени:

$\frac{S_0'}{t_0'} = h'$.

Интересно, что l₀' = h' / c ~ 4622 км (фундаментальный квант длины для этого уравнения-формулы материи) и r₁' = 2 h' / c ~ 9244 км (предельный гравитационный радиус планетной орбиты). Переходя к реальным величинам, имеем после аналогичных промежуточных выкладок:

$\frac{S}{t} = n h'$.

В приложении к Солнечной системе это уравнение совсем не изменяется:

$\frac{S}{t} = n h'$,

где n = 1, 2, 3, ..., S и t - геометрическая и физическая характеристики движения планеты.

Еще раз обратимся к этим выделенным уравнениям.

• Атом водорода: $\frac{S}{t} = n \frac{\hbar}{m_e}$.

• Солнечная система: $\frac{S}{t} = n h'$.

Так как S = π r_n² (принимая во внимание круговые движения) и t = t_n = 2 π r_n / v_n, получаем:

$\frac{\pi r_n^2}{\frac{2 \pi r_n}{v_n}} = \frac{v_n r_n}{2} = n \frac{\hbar}{m_e}$

или

$v_n r_n m_e = 2 n \hbar$.

Учитывая спин электрона, получим

$v_n r_n m_e = n \hbar$,

т.е. из $\frac{S}{t}$ получаем условие квантования атома водорода.

Аналогично и для второго уравнения:

$\frac{S}{t} = n h'$.

Так как S = π r_n² , t = t_n = 2 π r_n / v_n , получаем:

$\frac{\pi r_n^2}{\frac{2 \pi r_n}{v_n}} = n h'$

и окончательно

$v_n r_n = 2 n h'$,

т.е. из условия S / t получаем условие квантования Солнечной системы.

Следовательно, соотношение S / t можно считать общим принципом (правилом) для квантования атома водорода и Солнечной системы.

При S ≤ S_эл (площадь эллипса) и t ≤ T (период обращения) и t = const соотношение S / t - второй закон Кеплера.

Вывод: второй закон Кеплера определяет условие квантования атома водорода и Солнечной системы: $\frac{S}{t} = \begin{cases} n \frac{\hbar}{m_e},\\ n h',\end{cases}$ $n = 1, 2, 3, ... ,$ $t = const.$

Ссылки

инфо 0 Предисловие 0 Введение 1 Квантование атома водорода по Бору 1 Движение электрона в электрическом поле 2 Движение электрона в магнитном поле 2 Точечный электрон 2 Протяженный электрон 3 Некоторые исторические сведения о Солнечной системе 3 Квантование гравитационного поля - квантование Солнечной системы 3 Первое приближение 4 Случай 4,6,8 - астроинженерная деятельность высокоразвитой (-ых) цивилизации (-ий) 4 Случай 3,6,8 - астроинженерная деятельность высокоразвитой (-ых) цивилизации (-ий) 4 Случай "Вулкан - планета внутри орбиты Меркурия" 5 Движение в центрально-симметричном гравитационном поле 5 Смещение перигелия - номер планеты 5 Скорость гравитационных волн (взаимодействий) 6 Вторичное рассмотрение постоянной тонкой структуры 6 Естественные системы единиц и расширение системы единиц М.Планка 6 Почему физики-теоретики почти 100 лет не замечали этих формул 6 Постоянная тонкой структуры и планковские величины 7 Семейство формул для аномального магнитного момента электрона и "призрак" электрона 7 Геометрический аспект 8 Физический аспект

9 Рождение - жизнь - смерть Солнечной системы 9 Первое уточнение третьего закона Кеплера 9 Хаос → порядок 10 Уточнение первого закона Кеплера и функция разделения 11 "Гравитационная воронка" и образование протосолнца 11 Уравнение-формула материи и общий принцип для квантования атома водорода по Бору и Солнечной системы (информация для необъязательного понимания) 12 Квантование диска и образование планет 12 Будущее Солнечной системы и "бегство" Разума от гибели 13 Приложения 13 Третий закон Кеплера (обычный) и Солнечная система 13 Третий закон Кеплера, уточненный Ньютоном 13 Третий закон Кеплера и квантование Солнечной системы 13 Немного о взаимодействии двух тел 14 Солнечная система - гравитационное поле 14 Атом водорода - электромагнитное поле 14 Третий закон Кеплера с учетом уточненного первого закона Кеплера 15 Великие пирамиды Египта - информационный след ВЦ на Земле 15 Этап первый 15 Этап второй 15 Основные пирамиды 16 Пирамидионы 17 Этап третий 17 Пиктографическая формула над главным входом пирамиды Хеопса 18 История создания этой статьи 19 Мысли вслух