Страница 0 - название энциклопедической статьи.
Страницы 1, ... - доп. материал, связанный с энциклопедической статьей, указывать в "Ссылки".
Страница : инфо , 0 , 1 , 2 , 3 , 4 , 5 , 6 , 7 , 8 , 9 , 10 , 11 , 12 , 13 , 14 , 15 , 16 , 17 , 18 , 19 , 20 , 21 , 22 , 23 , 24 , 25
Итак, вначале взаимодействия не было - у тела m кинетическая энергия K и потенциальная энергия П равны 0 . Энергия связи также Eсв = 0 , так как системы M ↔ mc нет. Тело обладает только E0 ≠ 0 (собственная энергия тела). Тогда полная энергия Eполн ' тела m (вводя штрих для первого состояния):
Eполн ' = K' + П' + E0 + Eсв ' .
В Солнечной же системе (зона взаимодействия) тело m обладает уже как кинетической K , так и потенциальной П энергиями относительно Mc (ЦМ) , а также собственной энергией E0 . Если тела взаимодействуют гравитационно, то по первому закону Кеплера Mc и m станут двигаться вокруг центра масс (ЦМ ). Тогда полная энергия Eполн ' ' (два штриха - второе состояние) тела m будет равна:
Eполн ' ' = K' ' + П' ' + E0 + Eсв ' ' ,
где
K' ' = m v2 / 2 ≠ 0 - кинетическая энергия тела m;
П' ' = γ Mc m / r ≠ 0 - потенциальная энергия тела m;
E0 ≠ 0 - собственная (гравитационная, электрическая) энергия тела m;
Eсв ' ' ≠ 0 - энергия связи тела m в системе M ↔ m;
v - скорость движения тела m;
r - расстояние между телами m и Mc ;
E0 = m0 c2 - собственная гравитационная энергия тела;
E0 = k' e2 / r' - собственная электрическая энергия тела;
m0 - масса покоя тела;
r' - радиус тела.
Кинетическая энергия K , потенциальная энергия П и энергия связи Eсв обусловлены взаимодействием тел.
Согласно закону сохранения и превращения энергии для замкнутой Вселенной:
Eполн ' = Eполн ' '
или
K' + П' + E0 + Eсв ' = K' ' + П' ' + E0 + Eсв ' ' .
Учитывая, что K' = П' = Eсв ' = 0 , получаем:
0 = K' ' + П' ' + Eсв ' ' .
Откуда
Eсв ' ' = - (K' ' + П' ') .
Так как в системе два тела, то энергия связи распределяется между m и Mc поровну. Энергия связи, приходящаяся на одно тело:
Eсв = Eсв ' ' / 2 = - (K' ' + П' ') / 2 .
Опуская штрихи, получаем:
Eсв = - (K + П) / 2 .
Зная энергию связи Eсв , нетрудно рассчитать соответствующую ей массу - "добавочную" массу:
Δm = Eсв / c2 = - (K + П) / 2 c2 .
Eсв =
−
1
2
(
K
+
Π
)
=
−
1
2
(
m
v
2
2
−
γ
M
c
m
r
)
=
1
2
(
γ
M
c
m
r
−
m
v
2
2
)
.
{\displaystyle -{\frac {1}{2}}(K+\Pi )=-{\frac {1}{2}}({\frac {mv^{2}}{2}}-{\frac {\gamma M_{c}m}{r}})={\frac {1}{2}}({\frac {\gamma M_{c}m}{r}}-{\frac {mv^{2}}{2}}).}
Δ
m
=
1
2
c
2
(
γ
M
c
m
r
−
m
v
2
2
)
.
{\displaystyle \Delta m={\frac {1}{2c^{2}}}({\frac {\gamma M_{c}m}{r}}-{\frac {mv^{2}}{2}}).}
Для Меркурия (n = 1, r = 58 млн. км, m = 3,3×1023 кг, v = 48 км/с ):
γ
M
c
m
2
c
2
r
=
6
,
7
×
10
−
11
×
1
,
9
×
10
30
×
3
,
3
×
10
23
2
×
(
3
×
10
8
)
2
×
5
,
8
×
10
10
=
4
,
0
×
10
15
{\displaystyle {\frac {\gamma M_{c}m}{2c^{2}r}}={\frac {6,7\times 10^{-11}\times 1,9\times 10^{30}\times 3,3\times 10^{23}}{2\times (3\times 10^{8})^{2}\times 5,8\times 10^{10}}}=4,0\times 10^{15}}
(кг);
1
4
m
(
v
c
)
2
=
1
4
×
3
,
3
×
10
23
×
(
4
,
8
×
10
4
3
×
10
8
)
2
=
2
,
1
×
10
15
{\displaystyle {\frac {1}{4}}m({\frac {v}{c}})^{2}={\frac {1}{4}}\times 3,3\times 10^{23}\times ({\frac {4,8\times 10^{4}}{3\times 10^{8}}})^{2}=2,1\times 10^{15}}
(кг).
В общем же случае Π = 2|K| . Если Eсв = 0 , то
γ
M
c
m
2
c
2
r
−
1
4
m
(
v
c
)
2
=
0.
{\displaystyle {\frac {\gamma M_{c}m}{2c^{2}r}}-{\frac {1}{4}}m({\frac {v}{c}})^{2}=0.}
Откуда
vэл (= v) =
2
γ
M
c
r
=
2
v
′
,
{\displaystyle {\sqrt {\frac {2\gamma M_{c}}{r}}}={\sqrt {2}}v',}
где
v
′
=
γ
M
c
r
{\displaystyle v'={\sqrt {\frac {\gamma M_{c}}{r}}}}
- круговая скорость тела на орбите.
Так как П = 2|K| , то
Eсв
=
γ
M
c
m
4
r
{\displaystyle ={\frac {\gamma M_{c}m}{4r}}}
и
Δ
m
=
γ
M
c
m
4
c
2
r
{\displaystyle \Delta m={\frac {\gamma M_{c}m}{4c^{2}r}}}
- "добавочная" масса для Солнца и планет .
Истинные значения масс Солнца и планет тогда равны:
M
c
′
=
M
c
+
Δ
m
=
M
c
+
γ
M
c
m
n
4
c
2
r
;
{\displaystyle M_{c}'=M_{c}+\Delta m=M_{c}+{\frac {\gamma M_{c}m_{n}}{4c^{2}r}};}
m
n
′
=
m
n
+
Δ
m
=
m
n
+
γ
M
c
m
n
4
c
2
r
.
{\displaystyle m_{n}'=m_{n}+\Delta m=m_{n}+{\frac {\gamma M_{c}m_{n}}{4c^{2}r}}.}
Следовательно, в точных расчетах по Солнечной системе эти добавки необходимо учитывать.
Стоит добавить еще, что если добавки Δ m к массам m и Mc не учитывать, т.е. Δ m = 0 , то получается закон всемирного тяготения Ньютона :
F
=
γ
(
M
c
+
Δ
m
)
(
m
+
Δ
m
)
r
2
⇒
F
=
γ
M
c
m
r
2
.
{\displaystyle F=\gamma {\frac {(M_{c}+\Delta m)(m+\Delta m)}{r^{2}}}\Rightarrow F=\gamma {\frac {M_{c}m}{r^{2}}}.}
Eсв =
−
1
2
(
K
+
Π
)
=
−
1
2
(
m
v
2
2
−
k
′
e
2
r
)
=
1
2
(
k
′
e
2
r
−
m
v
2
2
)
.
{\displaystyle -{\frac {1}{2}}(K+\Pi )=-{\frac {1}{2}}({\frac {mv^{2}}{2}}-{\frac {k'e^{2}}{r}})={\frac {1}{2}}({\frac {k'e^{2}}{r}}-{\frac {mv^{2}}{2}}).}
Δ
m
=
1
2
c
2
(
k
′
e
2
r
−
m
v
2
2
)
=
k
′
e
2
2
c
2
r
−
1
4
m
(
v
c
)
2
.
{\displaystyle \Delta m={\frac {1}{2c^{2}}}({\frac {k'e^{2}}{r}}-{\frac {mv^{2}}{2}})={\frac {k'e^{2}}{2c^{2}r}}-{\frac {1}{4}}m({\frac {v}{c}})^{2}.}
Для электрона (n = 1, a0 = 5,3×10−11 м, v0 = α c = 2,1×106 м/с, me = 9,1×10−31 кг, e = 1,6×10−19 Кл ) получаем:
1
4
m
(
v
c
)
2
=
1
4
m
e
α
2
=
1
4
×
9
,
1
×
10
−
31
×
(
7
,
3
×
10
−
3
)
2
=
1
,
2
×
10
−
35
{\displaystyle {\frac {1}{4}}m({\frac {v}{c}})^{2}={\frac {1}{4}}m_{e}\alpha ^{2}={\frac {1}{4}}\times 9,1\times 10^{-31}\times (7,3\times 10^{-3})^{2}=1,2\times 10^{-35}}
(кг) .
Такое выражение использовалось в вычислениях аномального магнитного момента электрона (АММЭ) .
k
′
e
2
2
c
2
r
=
9
×
10
9
×
(
1
,
6
×
10
−
19
)
2
2
×
(
3
×
10
8
)
2
×
5
,
3
×
10
−
11
=
2
,
4
×
10
−
35
{\displaystyle {\frac {k'e^{2}}{2c^{2}r}}={\frac {9\times 10^{9}\times (1,6\times 10^{-19})^{2}}{2\times (3\times 10^{8})^{2}\times 5,3\times 10^{-11}}}=2,4\times 10^{-35}}
(кг) .
В общем же случае Π = 2|K| . Если Eсв = 0 , то
k
′
e
2
2
c
2
r
−
1
4
m
e
(
v
c
)
2
=
0.
{\displaystyle {\frac {k'e^{2}}{2c^{2}r}}-{\frac {1}{4}}m_{e}({\frac {v}{c}})^{2}=0.}
Откуда
vэл (= v) =
2
k
′
e
2
m
e
r
=
2
v
′
,
{\displaystyle {\sqrt {\frac {2k'e^{2}}{m_{e}r}}}={\sqrt {2}}v',}
где
v
′
=
k
′
e
2
m
e
r
{\displaystyle v'={\sqrt {\frac {k'e^{2}}{m_{e}r}}}}
- круговая скорость электрона на орбите.
Так как П = 2|K| , то
Eсв
=
1
4
m
v
2
{\displaystyle ={\frac {1}{4}}mv^{2}}
и
Δ
m
=
1
4
m
(
v
c
)
2
=
1
4
m
e
α
2
{\displaystyle \Delta m={\frac {1}{4}}m({\frac {v}{c}})^{2}={\frac {1}{4}}m_{e}\alpha ^{2}}
.
Тогда истинные значения масс протона и электрона равны:
m
p
′
=
m
p
+
Δ
m
=
m
p
+
1
4
m
e
α
2
,
{\displaystyle m_{p}'=m_{p}+\Delta m=m_{p}+{\frac {1}{4}}m_{e}\alpha ^{2},}
m
e
′
=
m
e
+
Δ
m
=
m
e
+
1
4
m
e
α
2
.
{\displaystyle m_{e}'=m_{e}+\Delta m=m_{e}+{\frac {1}{4}}m_{e}\alpha ^{2}.}
Именно эти формулы применяются при вычислении аномального магнитного момента электрона (АММЭ) . Гравитационной "добавкой" γ mp me / 4 c2 r ~ 10−75 кг можно пренебречь. В атоме водорода Δ m создается за счет кинетической и потенциальной энергий, которые, в свою очередь, "получаются" из окружающей атом водорода электромагнитной энергии . Добавка со стороны магнитного поля (МП) также мала и поэтому здесь не рассматривалась.
Третий закон Кеплера с учетом уточненного первого закона Кеплера [ ]
Геометрическая иллюстрация уточненного первого закона Кеплера
Пояснения к рисунку:
Рассматриваем движение планеты m1 относительно Солнца Mc как движение планеты m1 относительно ЦМ :
M
c
′
=
M
c
+
Δ
m
=
M
c
+
γ
M
c
m
1
4
c
2
r
;
{\displaystyle M_{c}'=M_{c}+\Delta m=M_{c}+{\frac {\gamma M_{c}m_{1}}{4c^{2}r}};}
m
1
′
=
m
1
+
Δ
m
=
m
1
+
γ
M
c
m
1
4
c
2
r
.
{\displaystyle m_{1}'=m_{1}+\Delta m=m_{1}+{\frac {\gamma M_{c}m_{1}}{4c^{2}r}}.}
Следовательно, с одной стороны, сила притяжения между Mc ' и m1 ' равна:
Fгр
=
γ
M
c
′
m
1
′
a
c
p
2
=
γ
(
M
c
+
γ
M
c
m
1
4
c
2
r
)
(
m
1
+
γ
M
c
m
1
4
c
2
r
)
a
c
p
2
=
γ
M
c
m
1
a
c
p
2
(
1
+
γ
m
1
4
c
2
r
)
(
1
+
γ
M
c
4
c
2
r
)
,
{\displaystyle =\gamma {\frac {M_{c}'m_{1}'}{a_{cp}^{2}}}=\gamma {\frac {(M_{c}+\gamma {\frac {M_{c}m_{1}}{4c^{2}r}})(m_{1}+\gamma {\frac {M_{c}m_{1}}{4c^{2}r}})}{a_{cp}^{2}}}=\gamma {\frac {M_{c}m_{1}}{a_{cp}^{2}}}(1+{\frac {\gamma m_{1}}{4c^{2}r}})(1+{\frac {\gamma M_{c}}{4c^{2}r}}),}
где aср - среднее расстояние между Mc и m1 (= r1 = r ). С другой стороны:
F
=
(
m
1
+
γ
M
c
m
1
4
c
2
r
)
v
1
c
p
2
a
c
p
=
m
1
v
1
c
p
2
a
c
p
(
1
+
γ
M
c
4
c
2
r
)
,
{\displaystyle ={\frac {(m_{1}+{\frac {\gamma M_{c}m_{1}}{4c^{2}r}})v_{1cp}^{2}}{a_{cp}}}={\frac {m_{1}v_{1cp}^{2}}{a_{cp}}}(1+{\frac {\gamma M_{c}}{4c^{2}r}}),}
где v1 cp - средняя скорость планеты на орбите. Эту скорость найдем с помощью уравнения
v
1
c
p
=
π
(
a
1
+
b
1
)
T
1
=
π
a
1
(
1
+
1
−
e
1
2
)
T
1
,
{\displaystyle v_{1cp}={\frac {\pi (a_{1}+b_{1})}{T_{1}}}={\frac {\pi a_{1}(1+{\sqrt {1-e_{1}^{2}}})}{T_{1}}},}
где T1 - звездный период обращения планеты относительно ЦМ , e1 - эксцентриситет внешнего эллипса. Согласно ранее выведенной формуле
a
c
p
=
a
1
+
a
2
=
a
1
(
1
+
e
3
1
+
e
3
1
+
e
1
1
+
e
2
)
,
{\displaystyle a_{cp}=a_{1}+a_{2}=a_{1}(1+{\frac {e_{3}}{1+e_{3}}}{\frac {1+e_{1}}{1+e_{2}}}),}
где e3 = m1 / Mc , e2 - эксцентриситет внутреннего эллипса. Тогда
v
c
p
2
=
π
2
T
1
2
a
1
2
(
1
+
1
−
e
1
2
)
2
.
{\displaystyle v_{cp}^{2}={\frac {\pi ^{2}}{T_{1}^{2}}}a_{1}^{2}(1+{\sqrt {1-e_{1}^{2}}})^{2}.}
Далее имеем
Fгр = F
или
γ
M
c
m
1
a
c
p
2
(
1
+
γ
m
1
4
c
2
r
)
(
1
+
γ
M
c
4
c
2
r
)
=
m
1
v
1
c
p
2
a
c
p
(
1
+
γ
M
c
4
c
2
r
)
.
{\displaystyle \gamma {\frac {M_{c}m_{1}}{a_{cp}^{2}}}(1+{\frac {\gamma m_{1}}{4c^{2}r}})(1+{\frac {\gamma M_{c}}{4c^{2}r}})={\frac {m_{1}v_{1cp}^{2}}{a_{cp}}}(1+{\frac {\gamma M_{c}}{4c^{2}r}}).}
После сокращений:
γ
M
c
a
c
p
(
1
+
γ
m
1
4
c
2
r
)
=
v
1
c
p
2
.
{\displaystyle {\frac {\gamma M_{c}}{a_{cp}}}(1+{\frac {\gamma m_{1}}{4c^{2}r}})=v_{1cp}^{2}.}
Члены
γ
M
c
4
c
2
r
,
γ
m
1
4
c
2
r
{\displaystyle {\frac {\gamma M_{c}}{4c^{2}r}},{\frac {\gamma m_{1}}{4c^{2}r}}}
для Солнца и планет находятся в интервале 10−8 - 10−11 . Эти члены можно не учитывать и тогда, продолжая, получаем:
γ
M
c
a
1
(
1
+
e
3
1
+
e
3
1
+
e
1
1
+
e
2
)
=
π
2
T
1
2
a
1
2
(
1
+
1
−
e
1
2
)
2
{\displaystyle {\frac {\gamma M_{c}}{a_{1}(1+{\frac {e_{3}}{1+e_{3}}}{\frac {1+e_{1}}{1+e_{2}}})}}={\frac {\pi ^{2}}{T_{1}^{2}}}a_{1}^{2}(1+{\sqrt {1-e_{1}^{2}}})^{2}}
или
γ
M
c
T
1
2
π
2
=
a
1
3
(
1
+
e
3
1
+
e
3
1
+
e
1
1
+
e
2
)
(
1
+
1
−
e
1
2
)
2
.
{\displaystyle {\frac {\gamma M_{c}T_{1}^{2}}{\pi ^{2}}}=a_{1}^{3}(1+{\frac {e_{3}}{1+e_{3}}}{\frac {1+e_{1}}{1+e_{2}}})(1+{\sqrt {1-e_{1}^{2}}})^{2}.}
По аналогии для системы Mc ↔ m2 имеем (штрих введен для второй планеты m2 ):
γ
M
c
T
2
2
π
2
=
a
2
3
(
1
+
e
3
′
1
+
e
3
′
1
+
e
1
′
1
+
e
2
′
)
(
1
+
1
−
e
1
′
2
)
2
,
{\displaystyle {\frac {\gamma M_{c}T_{2}^{2}}{\pi ^{2}}}=a_{2}^{3}(1+{\frac {e_{3}'}{1+e_{3}'}}{\frac {1+e_{1}'}{1+e_{2}'}})(1+{\sqrt {1-e_{1}'^{2}}})^{2},}
где
e1 ' и e2 ' - эксцентриситеты внешнего и внутреннего эллипсов планеты m2 и Солнца Mc .
Для упрощения дальнейших расчетов необходимо сделать ряд допущений:
движение Солнца в парах по отдельности (Mc ↔ m1 и Mc ↔ m2 ) и при совместном движении (Mc ↔ m1 ↔ m2 ) примерно одинаково - движение по эллипсу (в случае совместного движения Mc ↔ m1 ↔ m2 , строго говоря, форма орбит - не эллипсы, а более сложные кривые ) ;
слабое гравитационное взаимодействие между m1 и m2 (Fгр ≈ 0 ) .
Окончательно получаем:
(
T
1
T
2
)
2
=
(
a
1
a
2
)
3
1
+
e
3
1
+
e
3
1
+
e
1
1
+
e
2
1
+
e
3
′
1
+
e
3
′
1
+
e
1
′
1
+
e
2
′
(
1
+
1
−
e
1
2
1
+
1
−
e
1
′
2
)
2
.
{\displaystyle ({\frac {T_{1}}{T_{2}}})^{2}=({\frac {a_{1}}{a_{2}}})^{3}{\frac {1+{\frac {e_{3}}{1+e_{3}}}{\frac {1+e_{1}}{1+e_{2}}}}{1+{\frac {e_{3}'}{1+e_{3}'}}{\frac {1+e_{1}'}{1+e_{2}'}}}}({\frac {1+{\sqrt {1-e_{1}^{2}}}}{1+{\sqrt {1-e_{1}'^{2}}}}})^{2}.}
Если e1 = e2 (e1 ' = e2 ') , то 1 + e1 = 1 + e2 (1 + e1 ' = 1 + e2 ') . Учитывая, что e3 = m1 / Mc и e3 ' = m2 / Mc , имеем:
1
+
e
3
1
+
e
3
1
+
e
1
1
+
e
2
=
1
+
e
3
1
+
e
3
=
1
+
2
e
3
1
+
e
3
=
1
+
2
m
1
M
c
1
+
m
1
M
c
=
M
c
+
2
m
1
M
c
+
m
1
,
{\displaystyle 1+{\frac {e_{3}}{1+e_{3}}}{\frac {1+e_{1}}{1+e_{2}}}=1+{\frac {e_{3}}{1+e_{3}}}={\frac {1+2e_{3}}{1+e_{3}}}={\frac {1+2{\frac {m_{1}}{M_{c}}}}{1+{\frac {m_{1}}{M_{c}}}}}={\frac {M_{c}+2m_{1}}{M_{c}+m_{1}}},}
1
+
e
3
′
1
+
e
3
′
1
+
e
1
′
1
+
e
2
′
=
1
+
e
3
′
1
+
e
3
′
=
1
+
2
e
3
′
1
+
e
3
′
=
1
+
2
m
2
M
c
1
+
m
2
M
c
=
M
c
+
2
m
2
M
c
+
m
2
.
{\displaystyle 1+{\frac {e_{3}'}{1+e_{3}'}}{\frac {1+e_{1}'}{1+e_{2}'}}=1+{\frac {e_{3}'}{1+e_{3}'}}={\frac {1+2e_{3}'}{1+e_{3}'}}={\frac {1+2{\frac {m_{2}}{M_{c}}}}{1+{\frac {m_{2}}{M_{c}}}}}={\frac {M_{c}+2m_{2}}{M_{c}+m_{2}}}.}
Тогда
(
T
1
T
2
)
2
=
(
a
1
a
2
)
3
M
c
+
2
m
1
M
c
+
m
1
M
c
+
2
m
2
M
c
+
m
2
(
1
+
1
−
e
1
2
1
+
1
−
e
1
′
2
)
2
{\displaystyle ({\frac {T_{1}}{T_{2}}})^{2}=({\frac {a_{1}}{a_{2}}})^{3}{\frac {\frac {M_{c}+2m_{1}}{M_{c}+m_{1}}}{\frac {M_{c}+2m_{2}}{M_{c}+m_{2}}}}({\frac {1+{\sqrt {1-e_{1}^{2}}}}{1+{\sqrt {1-e_{1}'^{2}}}}})^{2}}
или
(
T
1
T
2
)
2
M
c
+
m
1
M
c
+
m
2
=
(
a
1
a
2
)
3
M
c
+
2
m
1
M
c
+
2
m
2
(
1
+
1
−
e
1
2
1
+
1
−
e
1
′
2
)
2
.
{\displaystyle ({\frac {T_{1}}{T_{2}}})^{2}{\frac {M_{c}+m_{1}}{M_{c}+m_{2}}}=({\frac {a_{1}}{a_{2}}})^{3}{\frac {M_{c}+2m_{1}}{M_{c}+2m_{2}}}({\frac {1+{\sqrt {1-e_{1}^{2}}}}{1+{\sqrt {1-e_{1}'^{2}}}}})^{2}.}
Обозначая e1 ' как e2 , получаем окончательно:
T
1
2
T
2
2
M
c
+
m
1
M
c
+
m
2
=
a
1
3
a
2
3
M
c
+
2
m
1
M
c
+
2
m
2
(
1
+
1
−
e
1
2
)
2
(
1
+
1
−
e
2
2
)
2
.
{\displaystyle {\frac {T_{1}^{2}}{T_{2}^{2}}}{\frac {M_{c}+m_{1}}{M_{c}+m_{2}}}={\frac {a_{1}^{3}}{a_{2}^{3}}}{\frac {M_{c}+2m_{1}}{M_{c}+2m_{2}}}{\frac {(1+{\sqrt {1-e_{1}^{2}}})^{2}}{(1+{\sqrt {1-e_{2}^{2}}})^{2}}}.}
Для проверки рассматриваем это последнее уравнение и Таблицу 1 . Производим вычисления и приходим к следующему результату:
Таблица 11
N п/п
Меркурий-планета e2 = 0,206
Проверяемая формула
Абсолютная погрешность усл. ед.
Относительная погрешность %
1
Венера e1 = 0,007
6,25×1,0000022 = 5,83×1,0000042×1,02 6,25 = 5,94
- 0,31
4,0
2
Земля e1 = 0,017
16,81×1,0000029 = 15,63×1,0000056×1,02 16,81 = 15,94
- 0,87
5,1
3
Марс e1 = 0,093
60,84×1,0000001 = 59,32×1,0000003×1,01 60,84 = 59,91
- 0,93
1,5
4
Юпитер e1 = 0,048
2401×1,0009552 = 2197×1,0019105×1,02 2403 = 2244
- 159
6,6
5
Сатурн e1 = 0,054
14884×1,0002858 = 13824×1,0005717×1,01 14888 = 13969
- 919
6,1
6
Уран e1 = 0,046
122500×1,0000436 = 112749×1,0000873×1,02 122505 = 115014
- 7492
6,1
7
Нептун e1 = 0,008
470596×1,0000514 = 456533×1,0001003×1,02 470644 = 465709
- 4911
1,0
8
Плутон e1 = 0,253
1065024×0,9999998 = 1061208×0,9999996×0,994 1065023 = 1055839
- 9184
0,8
Из сравнения всех известных и полученных формул третьего закона Кеплера следует, что самой оптимальной будет последняя формула. Увеличивать точность можно и далее, рассматривая дополнительные условия, но я ограничусь этой формулой.
Примечания [ ]